结论：材料是否具备明显屈服点取决于材料合金含量的多少。含量少，则明显，含量多，则不明显。
从国家标准初探端倪
其实无论哪种形式的σ-ε曲线，它们本质上都是力（或应力σ）随位移（或应变ε）的变化趋势。既然加载设备、加载方式都相同，曲线不同的原因必然在于材质本身的多样性。
工程行业多用钢材，钢材可以大致分成碳素钢（俗称“碳钢”）、合金钢两类。
熟悉材料标准的小伙伴可能会注意到，碳钢类材料标准一般将屈服强度设定为上屈服强度ReH（图1）或下屈服强度ReL（图2）。
图1 碳素钢屈服强度ReH
图2 钢筋屈服强度ReL
典型如Q235系列、钢筋HRB系列。这里提到的2种材料并非完全不含合金元素，二者化学成分要求都是C、Si、Mn、P、S，其中的Mn便是合金元素，并且相比Q235系列，钢筋HRB系列的Mn含量要高出≈14%。
细心的小伙伴可能注意到，钢筋标准里面有这么一句——“对于没有明显屈服强度的钢筋,下屈服强度特征值ReL应采用规定塑性延伸强度 Rp0.2” （图2）。小编认为这句话跟二者的Mn含量之差异是有关系的。这至少可以说明一点：随着合金元素Mn含量的升高，材料的屈服点愈发不明显了起来。
上面的推断只是小编的猜测，我们可以顺着这个猜测继续验证。
又比如，低合金钢标准GB/T 1591以及合金结构钢标准GB/T 3077。
这2本标准里面所涉材料或多或少都含有合金元素Mn、Cr、Mo、V、Ni、Al、Ti等等。虽然2本标准对屈服强度的设定不一样，你比方说GB/T 1591将屈服设定为上屈服强度ReH（图3），GB/T 3077（图4）则将之设定为下屈服强度ReL，但是二者都标注了“当屈服现象不明显时，可用规定塑性延伸强度Rp0.2取代”（图3、图4）。
图3 低合金钢屈服强度ReH
图4 合金钢屈服强度ReL
更有意思的是，到了不锈钢这里，合金含量更多，标准干脆将屈服强度设定为Rp0.2，直接不提ReH也不提ReL了！比如不锈钢螺栓标准GB/T 3098.6（图5）以及不锈钢棒标准GB/T 1220（图6）。
之所以如此，兴许是因为合金元素含量如此之高，以至于不再可能从这类材料中获取屈服点明显的σ-ε曲线了。
图5 不锈钢螺栓屈服强度Rp0.2
图6 不锈钢棒屈服强度Rp0.2
我们似乎可以这么认为：合金含量越多，屈服点越不明显。
可这依然仅仅是通过观察材料标准的要求得出的结论，依然非常肤浅。
我们需要再往深了分析，为什么合金含量越多，屈服点越不明显？
从原子立场看材料的屈服
在3类“屈服强度”中提到的两种σ-ε曲线，分别如图7、图8所示。最重要的区别在于屈服阶段的走势。
图7 屈服点明显的σ-ε曲线
图8 屈服点不明显的σ-ε曲线
在 胡克定律”本质—弹性模量 里面稍稍涉及了材料强度的本质——原子及原子键。大概意思是这样的：
从宏观上看，构件在外荷载作用下发生变形，如果荷载足够小（弹性极限荷载以内），在卸除荷载之后构件恢复至原始尺寸；
从微观上看，原子之间存在像弹簧一样的“键（或称纽带）”把它们连接在一起，施加外力的时候，这些“弹簧”被拉伸导致原子间距变大（宏观表现为构件变形），外力不够大的时候是不足以拉断原子之间的“弹簧”的，所以，卸除外力之后，原子间的“弹簧”又把它们拉回原位置（宏观表现为构件恢复至原始尺寸）。
咱们再回到图7、图8会发现，材料的屈服点无论明显还是不明显，屈服之前的σ-ε曲线的走势都是一样的，因为这个阶段的原子键只是被拉伸而没有被破坏。
一旦进入屈服阶段，原子键的状态就变成了“拉断与再生成”的动态过程，这个过程外在表现为不可逆的塑性变形。
图7、图8的差别重点在于屈服阶段的表现，而屈服阶段的特点是原子间的“弹簧”开始局部出现“拉断与再生成”，且不可恢复（意思是不可恢复原状，但可以重新生成“键”）。
因此，我们就把分析重点范围进一步缩小至——“合金元素对屈服阶段的影响”这一话题。
合金元素对材料原子结构之影响
说起屈服阶段的表现，曲线走势不过是内部原子活动的外在表现。
如果合金含量少
拿合金元素含量较少的碳钢来说，其内部绝大部分都是Fe原子构成的晶体结构，如图9所示。
图9 Fe原子构成的结构
Fe原子之间的空隙可被其它较小的原子（如C）填充，这类原子叫做“间隙原子”（图10所示）。
图10 C原子（洋红色）与Fe原子
当加入个头较大的合金元素（例如Mn，Cr，V，Mo，Cu等）时，这类大原子会替换部分Fe原子，这类原子叫做“置换原子”（图11所示）。
图11 合金元素原子（浅绿色）与Fe原子
对于“置换原子”含量较少的碳钢或低合金钢，尤其是经过退火或正火之后，材料应力在屈服阶段会产生“骤降”现象，也就是从ReH突然降低到ReL。
那么新的问题是，为什么碳钢或低合金钢会出现强度骤降？
原因在于，这个世界上任何钢材内部原子结构都不是完美无瑕的，必然会存在一定程度的缺陷，其中之一被叫做“dislocation”，直译为“错位”，如图12所示。
图12 dislocation
理想的原子排布应当是一排排、一列列，但是总有图12中间部位（红框部分）那种情况出现——即某一列原子出现缺失。
当给图12中的结构施加向右的拉力时，红框右面的所有原子同时向右移动，红框部分也会向右移动。移动过程中，当强度达到ReH的时候，其中绿色圆圈的原子与橙色圆圈的原子之间的原子键会断裂，强度会突然降低至ReL，紧接着，白色圆圈原子与橙色圆圈的原子之间会形成新的原子键，然后强度会再逐渐升高至ReH（或低于此）。
图13 原子键断裂与再生成
整个过程如图13所示，以此类推，最终会变成图14的状态。从图12到图14的过程，可以用图15来表达σ-ε曲线的走势。当大部分dislocation消失之后，屈服阶段也随之结束，应力随应变的变大而逐渐升高。
图14 dislocation消除
图15 波纹段即是消除dislocation的过程
上面的情形针对的是合金元素含量很少的情况。如果加入更多的合金元素，情况则大不一样。
如果合金含量多
首先，上面我们提到，合金原子会部分取代Fe原子与周围Fe原子形成更强的原子键。
不过除了取代，由于dislocation区域的缝隙更大（见图12），合金原子也会更容易占据这个空隙并与Fe原子形成原子键。
这种情况下，合金原子更像是一颗颗图钉把一块布钉在了木板上。尤其是合金元素含量较高的时候，原子键尚来不及断裂，力已经传递至其它dislocation处的合金原子了，这些后面的合金原子所形成的原子键已经开始发挥作用，因此不再会出现图15那种波浪式起伏，而是应力连续升高的态势。